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29*5.5精密管无限光谱分辨率

29*5.5精密管谱线展宽——如果在实践中每条发射谱线都是严格的单色谱线并且仪器具有无限光谱分辨率,那么29*5.5精密管谱线复杂性就不会成为问题。与电子术语相关的能量没有精确定义,而是分布在一系列值上。能级的不确定性在发射光谱中表现为发射线的波长展宽。

有几个因素决定了能量传播的幅度。对于发射光谱而言,最重要的是发射原子或离子与29*5.5精密管激发源中的其他物质的频繁碰撞以及发射器在不均匀电场中的放置。第一种线展宽是碰撞展宽,第二种是斯塔克展宽。

29*5.5精密管

第三种类型,多普勒展宽,由发射物质相对于q345d精密管检测发射的装置的运动引起。对于固定跃迁能量,从向检测器移动的原子记录的发射波长比从静止原子记录的发射波长短。29*5.5精密管远离检测器的原子发射的波长更长。这三个线展宽贡献的相对大小很大程度上取决于激发发射的源类型。

碰撞对线宽的贡献主要是源压力的函数。给定元素的多普勒贡献取决于源温度。斯塔克贡献的大小取决于发射器附近带电物质的密度。自吸收——由上述任何一种效应产生的原子线轮廓都可以通过自吸收来改变。在29*5.5精密管光谱源中原子浓度高的情况下,一个原子发出的辐射被同类型的另一个原子吸收的概率是合理的。

线轮廓中心附近的波长处的吸收概率大于机翼附近的波长处的吸收概率。在这种条件下观察到的29*5.5精密管发射曲线比在没有自吸收的情况下观察到的更平坦和更宽。如果吸收原子的温度低于发射原子的温度,则线剖面类似于图所示的曲线。29*5.5精密管低温吸收器的多普勒吸收剖面比较热发射器的发射剖面窄。

这称为自我逆转。29*5.5精密管分子发射——光谱源的高能发射体积可以包含除自由原子之外的小分子。像薄壁异形精密管原子一样,分子产生光发射,它反映了分子外层电子能量的变化。与原子不同,机械结构用精密管分子具有与每个电子状态相关的许多振动和旋转水平。

29*5.5精密管

29*5.5精密管分子中的每个电子跃迁都会产生一个发射带,该发射带由各个线组成,反映了跃迁中涉及的电子态的振动和旋转结构。分子带在记录的10*3小口径精密管光谱中显示为强烈的边缘,其中在更高或更低的波长处发展出较弱的线,其间距随着与边缘的距离而增加。

边缘是带头。由许多紧密间隔的线组成,29*5.5精密管分子带可以支配光谱的一个区域,使检测该区域其他物种的发射变得复杂。